O documento apresenta os conceitos fundamentais da disciplina de Mecânica Técnica. É introduzido o curso, o professor, as unidades do Sistema Internacional e os principais tópicos a serem abordados, incluindo definição de mecânica, grandezas físicas, equilíbrio de corpos rígidos e bibliografia recomendada.
Tecnólogo em Mecatrônica - Universidade Anhanguera
Mecanica exercicios resolvidos
1. Mecânica Técnica
Aula 1 – Conceitos Fundamentais
Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
2. Aula 1 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Tópicos Abordados Nesta Aula
Apresentação do Curso.
Apresentação da Bibliografia
Definição da Mecânica Técnica.
Sistema Internacional de Unidades.
Mecânica Técnica
3. Aula 1 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Apresentação do Curso
Aula 1 - Definição de Mecânica, Conceitos Fundamentais e Sistema Internacional de Unidades
Aula 2 - Escalares e Vetores - Lei dos Senos, Lei dos Cossenos e Regra do Paralelogramo
Aula 3 - Sistema de Forças Coplanares
Aula 4 - Adição e Subtração de Vetores Cartesianos
Aula 5 - Vetor Posição e Produto Escalar
Aula 6 - Equilíbrio do Ponto Material em Duas Dimensões
Aula 7 - Equilíbrio do Ponto Material em Três Dimensões
Aula 8 - Equilíbrio do Ponto Material em Três Dimensões
Aula 9 - Avaliação 1
Aula 10 - Momento de uma Força, Formulação Escalar
Aula 11 - Momento de uma Força, Formulação Vetorial, Princípio dos Momentos
Aula 12 - Momento em Relação a um Eixo Específico e Momento de um Binário
Aula 13 - Sistemas Equivalentes de Cargas Concentradas
Aula 14 - Sistemas Equivalentes de Cargas Distribuídas
Aula 15 - Cálculo de Reações de Apoio em Estruturas
Aula 16 - Equilíbrio de um Corpo Rígido em Duas e Três Dimensões
Aula 17 - Estudo de Treliças Planas
Aula 18 - Estudo de Máquinas e Estruturas
Aula 19 - Avaliação 2
Aula 20 - Exame Final
Mecânica Técnica
4. Aula 1 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Bibliografia Recomendada
HIBBELER, R. C. Mecânica Estática. 10 ed. São
Paulo: Pearson Education do Brasil, 2005, 540p.
BEER, F. P.; JOHNSTON JR, E. R. Mecânica
Vetorial para Engenheiros: Estática.5.ed. São
Paulo: Makron Books, 1991. 980p.
BEDFORD FOWLER. Engineering Mechanics –
Statics 3ª ed. New Jersey: Prentice Hall, 2002,
583p.
Mecânica Técnica
5. Aula 1 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Definição de Mecânica
A mecânica pode ser definida como o ramo
das ciências físicas dedicado ao estudo do
estado de repouso ou movimento de
corpos sujeitos à ação de forças.
Normalmente o estudo da mecânica é
dividido em três partes: a mecânica dos
corpos rígidos, a mecânica dos corpos
deformáveis e a mecânica dos fluidos.
Mecânica Técnica
6. Aula 1 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Mecânica dos Corpos Rígidos
A mecânica dos corpos rígidos pode ser dividida em
estática (equilíbrio de um corpo rígido) e dinâmica
(movimento de um corpo rígido).
A estática tem por finalidade o estudo do equilíbrio de um
corpo em repouso ou em movimento com velocidade
constante.
A dinâmica, por sua vez, pode ser caracterizada como a
parte da mecânica dos corpos rígidos dedicada ao estudo
do movimento de corpos sob a ação de forças, ou seja,
movimentos acelerados dos corpos.
Mecânica Técnica
7. Aula 1 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Grandezas Físicas Presentes na Mecânica
a) Comprimento: Grandeza essencial que localiza a posição de um ponto no espaço. A partir do
comprimento é possível descrever com exatidão a dimensão de um sistema físico. No sistema
internacional de unidades (SI), a unidade básica de comprimento é o metro (m).
b) Tempo: Pode ser definido como o intervalo entre dois eventos consecutivos. Medições desse
intervalo podem ser realizadas por comparações, como por exemplo, eventos repetitivos tal como a
rotação da Terra ao redor de seu próprio eixo. No sistema internacional de unidades (SI), a unidade
básica de tempo é o segundo (s). Como o presente curso trata apenas dos problemas de estática, a
quantidade tempo não possui influência significativa na solução dos problemas, porém em
problemas de dinâmica, o tempo é uma grandeza muito importante para descrever as variações de
posição, velocidade, aceleração e forças em um corpo.
c) Massa: A massa de um corpo representa uma quantidade absoluta que independe da posição do
corpo e do local no qual o mesmo é colocado. No sistema internacional de unidades (SI), a unidade
básica de massa é o quilograma (kg). A massa representa uma propriedade da matéria que permite
comparar a ação de um corpo em relação a outro e de um modo geral pode ser interpretada com a
resistência que um corpo oferece a mudanças em seu movimento de translação.
d) Força: Pode ser definida como a ação de um corpo em outro corpo. Como um corpo não pode
exercer uma força em um segundo corpo a menos que este ofereça uma resistência, pode-se
concluir que uma força nunca existe só, ou seja, as forças sempre ocorrem aos pares, e as duas
forças possuem a mesma magnitude e sentidos contrários. No sistema internacional de unidades
(SI), a unidade básica de força é o Newton (N), que é representado a partir da seguinte relação, 1 N
= 1 kgm/s².
Mecânica Técnica
8. Aula 1 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Sistema Internacional de Unidades
A 11ª CGPM, em 1960, através de sua Resolução n°12, adotou
finalmente o nome SISTEMA INTERNACIONAL DE UNIDADES, com
abreviação internacional SI para o sistema prático de unidades, e
instituiu regras para os prefixos, para as unidades derivadas e as
unidades suplementares, além de outras indicações, estabelecendo
uma regulamentação para as unidades de medidas. A definição de
Quantidade de Matéria (mol) foi introduzida posteriormente em 1969
e adotada pela 14ª CGPM, em 1971.
CGPM - Conférence Générale de Pois et Mesures
Mecânica Técnica
9. Aula 1 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Unidades de Base do SI
São sete unidades bem definidas que, por convenção, são tidas
como dimensionalmente independentes. Essas unidades são
apresentadas na Tabela a seguir.
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Grandeza Unidade Símbolo
comprimento metro m
massa quilograma kg
tempo segundo s
corrente elétrica ampère A
temperatura termodinâmica kelvin K
quantidade de matéria mol mol
intensidade luminosa candela cd
10. Aula 1 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Definição das Unidades de Base
Metro (m): É o caminho percorrido pela luz no vácuo durante um intervalo de tempo de 1/299 792
458 de um segundo.
Quilograma (kg): É igual à massa do protótipo internacional, feito com uma liga platina - irídio,
dentro dos padrões de precisão e confiabilidade que a ciência permite.
Segundo (s): É a duração de 9 192 631 770 períodos da radiação correspondente à transição entre
os dois níveis hiperfinos do átomo de césio-133, no estado fundamental.
Ampère (A): É uma corrente constante que, se mantida em dois condutores retilíneos e paralelos,
de comprimento infinito e seção transversal desprezível, colocados a um metro um do outro no
vácuo, produziria entre estes dois condutores uma força igual a 2 x10-7 newton, por metro de
comprimento.
Kelvin (K): É a fração 1/273,16 da temperatura termodinâmica do ponto triplo da água.
Mol (mol): É a quantidade de matéria de um sistema que contém tantas entidades elementares
quantos forem os átomos contidos em 0,012 quilograma de carbono 12. Comentários: a) O nome
desta quantidade vem do francês quantité de matière,derivado do latim quantitas materiae, que
antigamente era usado para designar a quantidade agora denominada de massa. Em inglês usa-se
o termo amount of substance. Em português, consta no Dicionário como quantidade de
substância, mas pode-se admitir o uso do termo quantidade de matéria, até uma definição mais
precisa sobre o assunto. b) Quando se utiliza o mol, as entidades elementares devem ser
especificadas, podendo ser átomos, moléculas, íons, elétrons ou outras partículas ou agrupamentos
de tais partículas.
Candela (cd): É a intensidade luminosa, em uma determinada direção, de uma fonte que emite
radiação monocromática de freqüencia 540x1012 hertz e que tem uma intensidade radiante naquela
direção de 1/683 watt por esteradiano.
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11. Aula 1 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Unidades Suplementares do SI
São apenas duas as unidades suplementares: o
radiano, unidade de ângulo plano e o
esteradiano, unidade de ângulo sólido.
Mecânica Técnica
Grandeza Unidade Símbolo
ângulo plano radiano rad
ângulo sólido esteradiano sr
12. Aula 1 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Unidades Derivadas do SI
São formadas pela combinação de unidades de base, unidades
suplementares ou outras unidades derivadas, de acordo com as relações
algébricas que relacionam as quantidades correspondentes. Os símbolos
para as unidades derivadas são obtidos por meio dos sinais matemáticos de
multiplicação e divisão e o uso de expoentes. Algumas unidades SI derivadas
têm nomes e símbolos especiais.
Grandeza Unidade Símbolo
área metro quadrado m2
volume metro cúbico m3
velocidade metro por segundo m/s
aceleração metro por segundo quadrado m/s2
número de onda metro recíproco m-1
densidade quilograma por metro cúbico kg/m3
concentração mol por metro cúbico mol/m3
Mecânica Técnica
volume específico metro cúbico por quilograma m3/kg
13. Aula 1 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Unidades Derivadas do SI
Grandeza Unidade Símbolo Expressão(*)
freqüência hertz Hz s-1
força newton N kg m/s2
pressão, tensão pascal Pa N/m2
energia, trabalho joule J N m
potência, fluxo radiante watt W J/s
quantidade de eletricidade coulomb C A s
potencial elétrico volt V W/A
capacitância elétrica farad F C/V
resistência elétrica ohm V/A
condutância elétrica siemens S A/V
fluxo magnético weber Wb V s
densidade de fluxo magnético tesla T Wb/m2
indutância henry H Wb/A
temperatura celcius grau celcius °C K
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14. Aula 1 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Unidades Derivadas do SI
Grandeza Unidade Expressão(*)
aceleração angular radiano por segundo quadrado rad/s2
velocidade angular radiano por segundo rad/s
densidade de corrente ampère por metro quadrado A/m2
densidade de carga elétrica coulomb por metro quadrado C/m2
força do campo elétrico volt por metro V/m
densidade de energia joule por metro cúbico J/m3
entropia joule por kelvin J/K
força do campo magnético ampère por metro A/m
energia molar joule por mol J/mol
entropia molar joule por mol kelvin J/(mol K)
densidade de potência watt por metro quadrado W/m2
radiância watt por metro quadrado esteradiano W/(m2 sr)
potência radiante watt por esteradiano W/sr
energia específica joule por quilograma J/kg
entropia específica joule por quilograma kelvin J/(kg K)
tensão superficial newton por metro N/m
condutividade térmica watt por metro kelvin W/(m K)
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15. Aula 1 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Múltiplos e Submúltiplos
Fator Prefixo Símbolo
1 000 000 000 000 000 000 000 = 1021 zetta Z
1 000 000 000 000 000 000 = 1018 exa E
1 000 000 000 000 000 = 1015 peta P
1 000 000 000 000 = 1012 tera T
1 000 000 000 = 109 giga G
1 000000 = 106 mega M
1 000 = 103 quilo k
100 = 102 hecto h
10 = 101 deca da
0,1 = 10-1 deci d
0,01 = 10-2 centi c
0,001 = 10-3 mili m
0,000 001 = 10-6 micro Z
0,000 000 001= 10-9 nano n
0,000 000 000 001 = 10-12 pico p
0,000 000 000 000 001 = 10-15 femto f
0,000 000 000 000 000 001 = 10-18 atto a
0,000 000 000 000 000 000 001 = 10-21 zepto z
Mecânica Técnica
16. Aula 1 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Escrita de Unidades
Os princípios gerais relativos à escrita de símbolos das unidades foram adotadas pela
9ª CGPM, em 1948, alguns comentários são apresentados a seguir.
a) Os símbolos usados para discriminar quantidades físicas devem ser apresentados
em itálico, mas os símbolos das unidades são digitados em romano [ex: F = 23 N].
b) As unidades derivadas de nomes próprios devem ser escritas com a primeira letra
em maiúsculo, enquanto que as outras devem ser apresentadas em minúsculo [ex:
newton, N; pascal, Pa, metro, m], exceto o litro, que pode ser escrito em minúsculo ou
maiúsculo ( l ou L ).
c) O símbolo da unidade é geralmente descrito pela primeira letra do nome da unidade
[ex: grama, g e não gm; segundo, s e não seg ou sec], com algumas exceções [ex:
mol, cd e Hz]. Também, o símbolo da unidade não deve ser seguido por um ponto e o
seu plural não é seguido de s [ex: 3 kg e não 3 kg. ou 3 kgs].
d) A palavra grau e seu símbolo ° devem ser omitidos da unidade de temperatura
termodinâmica, T [isto é, usa-se apenas kelvin ou K e não Kelvin ou °K], mas são
retidos quando se quer designar temperatura Celcius, t [ex: graus Celcius ou °C].
e) Os símbolos dos prefixos que representam grandezas maiores ou iguais a 106 são
escritos em maiúsculo, enquanto que todas os outros são escritos em minúsculo [ex:
mega, M; hecto, h].
f) Um prefixo nunca deve ser usado sozinho [ex: 106/m3, mas não M/m3].
g) Não deve ser colocado espaço entre o prefixo e a unidade e prefixos compostos
devem ser evitados [ex: 1 pF, e não 1 p F ou 1 ZZF; 1 nm, e não 1mZm].
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17. Aula 1 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Escrita de Unidades
h) O agrupamento formado pelo símbolo do prefixo ligado ao símbolo da unidade
constitui-se em um novo e inseparável símbolo, de modo que pode ser elevado a
potências positivas ou negativas e ser combinado com outros símbolos de unidades
para formar símbolos de unidades compostas. Desta forma, um expoente se aplica à
unidade como um todo, incluindo o seu prefixo [ex: 1 cm3 = (10-2 m)3 = 10-6 m3; 1
cm-1 = (10-2 m) -1 = 102 m-1; 1Zs-1= (10-6 s) -1 = 106 s-1; 1 V/cm = (1 V)/(10-2 m) =
102 V/m].
i) Quando um múltiplo ou submúltiplo de uma unidade é escrito por completo, o prefixo
deve ser também escrito por completo, começando com letra minúscula [ex:
megahertz, e não Megahertz ou Mhertz].
j) O quilograma é a única unidade de base cujo nome, por razões históricas, contém
um prefixo. Seus múltiplos e submúltiplos são formados adicionando-se os prefixos à
palavra grama [ex: 10-6 kg = 1 mg = 1 miligrama e não 1 microquilograma ou 1Zkg].
k) A multiplicação de unidades deve ser indicada inserindo-se um pontoelevado, ou
deixando-se um espaço entre as unidades [ex: ou N m].
l) A divisão pode ser indicada tanto pelo uso de uma barra inclinada, de uma barra de
fração horizontal ou por um expoente negativo [ex: m/s, ou , ou ], mas o uso repetido
da barra inclinada não é permitido [ex: m/s2, mas não m/s/s; m kg/ (s3 A), mas não m
kg/s3/A]. Para se evitar má interpretação, quando mais de uma unidade aparece no
denominador, deve-se utilizar parêntesis ou expoentes negativos [ex: W/(m2 K4) ou W
m-2 K-4].
Mecânica Técnica
18. Aula 1 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Escrita de Unidades
m) Os nomes das unidades não devem ser misturados com os símbolos das
operações matemáticas [ex: pode-se escrever metro por segundo, mas não
metro/segundo ou metro segundo-1].
n) Quando o produto de duas unidades é escrito por extenso, recomenda-se o uso de
espaço entre elas mas nunca o uso do ponto. É tolerável o emprego de hífen nestes
casos [ex: deve-se escrever newton metro ou newton-metro, mas não newtonmetro].
Números com mais de quatro dígitos devem ser separados por um espaço a cada
grupo de tres dígitos. Nunca utilizar pontos ou vírgulas nas separações, para evitar
confusões com as marcações de decimais [ex: 299 792 458, mas não 299.792.458 ou
299,792,458]. Esta convenção é também aplicada à direita do marcador de decimais
[ex: 22,989 8].
o) O valor numérico e o símbolo da unidade devem ser separados por um espaço,
mesmo quando usados como um adjetivo [ex: 35 mm, mas não 35mm ou 35-mm].
p) Deve-se colocar um zero antes do marcador de frações decimais [ex: 0,3 J ou 0.3 J
ao invés de ,3 J ou .3 J].
q) Sempre que possível, o prefixo de uma unidade deve ser escolhido dentro de um
intervalo adequado, geralmente entre 0,1 e 1000 [ ex: 250 kN; 0,6 mA].
Mecânica Técnica
19. Aula 1 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Próxima Aula
Escalares e Vetores.
Lei dos Senos.
Lei dos Cossenos.
Regra do Paralelogramo
Mecânica Técnica
20. Mecânica Técnica
Aula 2 – Lei dos Senos e Lei
dos Cossenos
Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
21. Aula 2 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Tópicos Abordados Nesta Aula
Cálculo de Força Resultante.
Operações Vetoriais.
Lei dos Senos.
Lei dos Cossenos.
Mecânica Técnica
22. Aula 2 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Grandezas Escalares
Uma grandeza escalar é caracterizada por
um número real. Como exemplo de
escalares podem se citar: o tempo, a
massa, o volume, o comprimento, etc.
Mecânica Técnica
23. Aula 2 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Grandezas Vetoriais
Uma grandeza vetorial é caracterizada pela dependência de três
elementos fundamentais, ou seja, representa um ente matemático
que possui intensidade, direção e sentido. Em problemas de estática
é muito comum a utilização de grandezas vetoriais como posição,
força e momento.
A posição de um ponto no espaço em relação a outro ponto
caracteriza uma grandeza vetorial. Para descrever a posição de uma
cidade A em relação à outra cidade B, é insuficiente dizer que ambas
estão separadas por uma distância de 100 km, para se caracterizar
um vetor, deve-se dizer por exemplo, que a cidade B se encontra 100
km a oeste da cidade A.
A força também é caracterizada como uma grandeza vetorial, pois
quando se empurra uma peça de móvel através do chão aplica-se na
mesma uma força com intensidade suficiente para mover o móvel e
com a direção desejada para o movimento.
Mecânica Técnica
24. Aula 2 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Representação de uma Grandeza
Vetorial
Uma grandeza vetorial pode ser
representada graficamente por uma
seta, que é utilizada para definir seu
módulo, sua direção e seu sentido.
Graficamente o módulo de um vetor
é representado pelo comprimento
da seta, a direção é definida através
do ângulo formado entre um eixo de
referência e a linha de ação da seta
e o sentido é indicado pela
extremidade da seta.
A figura mostra a representação
gráfica de dois vetores força
atuando ao longo dos cabos de
fixação de um poste, o ponto O é
chamado de origem do vetor e o
ponto P representa sua extremidade
ou ponta.
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25. Aula 2 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução Escalar
Praticamente todos os problemas envolvendo os
conceitos de soma e subtração vetorial, bem
como a determinação das componentes de um
vetor podem ser resolvidos a partir das leis dos
senos e dos cossenos, que representam
propriedades fundamentais da trigonometria e
são descritas a seguir a partir da figura a seguir e
das respectivas equações.
Mecânica Técnica
26. Aula 2 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Lei dos Senos e dos Cossenos
Dado um triângulo ABC e seus ângulos internos α, β e γ, a lei dos
senos é definida da seguinte forma: “Em todo triângulo, as medidas
dos seus lados são proporcionais aos senos dos lados opostos”.
C
A B
= =
α β senγ
γ
α β
A partir do mesmo triângulo ABC e seus ângulos internos α, β e γ, a
lei dos cossenos é definida do seguinte modo: “Num triângulo, o
quadrado da medida de um lado é igual à soma dos quadrados das
medidas dos outros dois, menos o dobro do produto das medidas
desses dois lados pelo cosseno do ângulo oposto ao primeiro lado”.
Mecânica Técnica
sen
sen
C A B 2ABcosγ = 2 + 2 −
B A
C
27. Aula 2 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Soma Vetorial – Regra do Paralelogramo
O Cálculo da força resultante pode ser
obtido através da soma vetorial com a
aplicação da regra do paralelogramo.
Mecânica Técnica
28. Aula 2 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercício 1
1) O parafuso mostrado na figura está sujeito a duas forças F
1 e F
2.
Determine o módulo e a direção da força resultante.
Mecânica Técnica
10°
29. Aula 2 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 1
Aplicando-se a lei dos cossenos, determina-se
o módulo da força resultante FR.
2
1 2
FR = 298,25 N
O ângulo α é determinado a partir da lei dos
senos, utilizando-se o valor calculado para FR.
F sen
200 ⋅ 70
°
Com relação ao eixo x positivo, o ângulo
Mecânica Técnica
Construir um esquema aplicando a regra do
paralelogramo de forma a identificar quais são as incógnitas
do problema.
110°
110°
70°
70°
r
2 F
r
1 F
r
R F
y
x
A partir do paralelogramo obtido na figura, pode-se
construir o triângulo de vetores.
β
α
r
r 1 F
70°
2 F
r
R F
2
F R = F + F 2
− ⋅ F 1 ⋅ F 2
⋅ cosγ = 200 + 300 − 2 ⋅ 200 ⋅300 ⋅ 70° 2 2 F cos R
F 1 F
= R
α senγ
sen
R F
sen
γ
α
⋅
= 1
⋅
=
F sen
R F
asen
γ
sen
α 1
=
298 ,
25
α asen
α = 39,06°
θ é dado por:
θ =α −δ θ = 39,06° − 30° θ = 9,06°
30. Aula 2 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercício 2
2) Duas lanchas rebocam um barco de passageiros que se encontra
com problemas em seus motores. Sabendo-se que a força resultante
é igual a 30kN, encontre suas componentes nas direções AC e BC.
Mecânica Técnica
31. Aula 2 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 2
⋅ °
30 sen
40
⋅ °
⋅ °
30 sen
30
Mecânica Técnica
A partir da regra do paralelogramo, deve-se
construir um triângulo de vetores envolvendo as
forças atuantes nos cabos CA e CB e a força
resultante, de forma a identificar as incógnitas do
problema.
°
R = 30 kN
F R CA CB
=
°
=
F
F
110° sen
40 sen30
sen
°
=
⋅ 40
°
°
=
110
F sen
110
sen
F R
sen
CA
= 20,52 CA F
°
=
F sen
30
°
=
110
110
sen
F R
sen
CB
= 15,96 CB F
F
F CA
CB
F
30°
40°
110°
A partir da aplicação da lei dos senos,
pode-se determinar os módulos das forças
atuantes em cada um dos cabos CA ou CB da
seguinte forma.
Resolvendo para F
CA tem-se que:
Resolvendo para F
CB tem-se que:
kN
kN
32. Aula 2 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
1) Determine a intensidade da força resultante e indique sua direção,
medida no sentido anti-horário, em relação ao eixo x positivo.
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33. Aula 2 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
2) Determine a intensidade da força resultante e indique sua direção,
medida no sentido anti-horário, em relação ao eixo u positivo.
Mecânica Técnica
34. Aula 2 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
3) A chapa está submetida a duas forças F
A e F
B como mostra a
figura. Se θ = 60º, determine a intensidade da força resultante e sua
intensidade em relação ao eixo horizontal.
Mecânica Técnica
35. Aula 2 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
4) Duas forças são aplicadas ao olhal a fim de remover a estaca
mostrada. Determine o ângulo θ e o valor da força F de modo que a
força resultante seja orientada verticalmente para cima no eixo y e
tenha uma intensidade de 750N.
Mecânica Técnica
36. Aula 2 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
5) A caminhonete mostrada é rebocada por duas cordas. Determine
os valores de F
A e F
B de modo a produzir uma força resultante de
950N oreintada no eixo x positivo, considere θ = 50º.
Mecânica Técnica
37. Aula 2 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
6) O parafuso tipo gancho mostrado na figura está sujeito a duas
forças F
1 e F
2. Determine o módulo e a direção da força resultante.
Mecânica Técnica
38. Aula 2 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
7) A tora de madeira é rebocada pelos dois tratores mostrados,
sabendo-se que a força resultante é igual a 10kN e está orientada ao
longo do eixo x positivo, determine a intensidade das forças F
A e F
B.
Considere θ = 15º.
Mecânica Técnica
39. Aula 2 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Próxima Aula
Sistemas de Forças Coplanares.
Determinação de Força Resultante.
Componentes de um Vetor Cartesiano.
Mecânica Técnica
40. Mecânica Técnica
Aula 3 – Sistemas de Forças
Coplanares, Vetores Cartesianos
Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
41. Aula 3 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Tópicos Abordados Nesta Aula
Sistemas de Forças Coplanares.
Determinação de Força Resultante.
Componentes de um Vetor Cartesiano.
Mecânica Técnica
42. Aula 3 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Componentes de um Vetor
Quando um vetor R é expresso segundo a soma de dois vetores A e
B, cada um dos vetores A e B são chamados de componentes de R,
portanto, um vetor resultante pode ser decomposto em duas
componentes a partir da aplicação da regra do paralelogramo. Um
exemplo de decomposição vetorial pode ser observado na figura a
seguir, onde, conhecendo-se as linhas de ação de cada componente,
o vetor R pode ser decomposto formando os vetores A e B.
Mecânica Técnica
43. Aula 3 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Força Resultante
Mecânica Técnica
r
1 F
r
2 F
r
R F
44. Aula 3 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Adição de Forças Vetoriais
Quando os problemas envolvem a adição de mais de duas forças,
pode-se aplicar de modo sucessivo a regra do paralelogramo ou o
triângulo de vetores de modo a se obter a força resultante. Um
exemplo desse tipo de situação é mostrado na figura representada a
seguir.
Mecânica Técnica
45. Aula 3 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Método das Componentes Retangulares
Assim, pode-se notar que quanto maior o número de forças
envolvidas no sistema, maior é o tempo dispensado para encontrar a
força resultante, pois se necessita da aplicação da regra do
paralelogramo sucessivas vezes gerando um cansativo trabalho de
geometria e trigonometria para se determinar o valor numérico da
resultante do sistema e sua respectiva direção.
Porém, este exaustivo processo é suprido de forma rápida através da
aplicação de uma metodologia que utiliza uma soma algébrica das
componentes de cada um dos vetores força que formam o sistema.
Este método é denominado “método das componentes retangulares”
e consiste em trabalhar apenas com as componentes dos vetores,
formando desse modo um sistema de forças colineares projetados
nos eixos de coordenadas do sistema de referência.
Mecânica Técnica
46. Aula 3 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Decomposição de Forças
Convenção de Sinais.
x – Positivo para a direita, negativo para a esquerda.
y – Positivo para cima, negativo para baixo.
r
r
No plano, utilizam-se os versores e .
Mecânica Técnica
i
j
47. Aula 3 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Redução a uma Única Força Resultante
Decompor as forças nos eixos x e y.
Utilizar trigonometria, decomposição em seno e cosseno.
r r r
Mecânica Técnica
r r r
1 1 1 = + F F i F j x y
F F i F j x y
r r r
2 = − 2 + 2 F 3 = F 3 x i −
F 3 y
j Força Resultante:
r r r r r r
F R =Σ F = F 1 + F 2 + F 3
+ ...... + F
n Soma Vetorial
Vetores Cartesianos:
48. Aula 3 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Módulo e Direção da Força Resultante
Módulo da Força Resultante: Direção da Força Resultante:
F
Ry
F
Mecânica Técnica
=Σ Rx x F F
=Σ Ry y F F
R Rx Ry F = F + F
2 2
=
Rx
θ arctg
49. Aula 3 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercício 1
1) O elo da figura está submetido as forças F
1 e F
2, determine a
intensidade e a orientação da força resultante.
Mecânica Técnica
50. Aula 3 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 1
Decomposição das Forças: Força 1:
r r r
= ⋅ + ⋅
( cos30º 30º ) 1 1 1 F F i F sen j
r r r
= ⋅ + ⋅
(600 cos30º 600 30º ) 1 F i sen j
r r r
= − ⋅ + ⋅
( cos 45º 45º ) 2 2 2 F F i F sen j
N
r r r
= − ⋅ + ⋅
( 400 cos 45º 400 45º ) 2 F i sen j
r r r r r
= ⋅ + ⋅ + − ⋅ + ⋅
F (600 cos30º i 600 sen30º j ) ( 400 cos 45º i 400 sen45º j ) R
r r r
= (600 ⋅cos30º−400 ⋅ cos 45º ) + (600 ⋅ 30º+400 ⋅ 45º )
F i sen sen j R
Mecânica Técnica
r r r
= +
F (236,8i 582,8 j ) R
Força 2:
Força Resultante:
N
N
51. Aula 3 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 1
Mecânica Técnica
Módulo da Força Resultante:
2 2 = (236,8 + 582,8 R F
= 629 R F
N
Direção da Força Resultante:
=
F
y
F
x
θ arctg
=
582,8
236,8
θ arctg
θ = 67,9°
52. Aula 3 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercício 2
2) A extremidade da barra está submetida a três forças concorrentes
e coplanares. Determine a intensidade e a orientação da força
resultante.
Mecânica Técnica
53. Aula 3 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 2
r r r
= − ⋅
F F i F j
+ ⋅
3
3 3 3
r r r
+ ⋅
3
F = − ⋅ i j
r r r
= − +
Mecânica Técnica
r r
= −
( 400 ) 1 F i
r r r
= ⋅ + ⋅
( 45º cos 45º ) 2 2 2 F F sen i F j
r r r
= ⋅ + ⋅
(250 45º 250 cos 45º ) 2 F sen i j
5
4
5
5
200
4
5
200 3
( 160 120 ) 3 F i j
Decomposição das Forças:
Força 1:
Força 2:
Força 3:
N
N
N
54. Aula 3 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 2
FR
θ
θ arctg θ = 37,8°
Mecânica Técnica
r r r r r r
= − + ⋅ + ⋅ + − +
F ( 400i ) (250 sen45º i 250 cos 45º j ) ( 160i 120 j ) R
r r r
= (−400 + 250 ⋅ 45º−160) + (250 ⋅cos 45º+120)
F sen i j R
r r r
= − +
2 2 = (383,2 + 296,8 R F = 485 R F
=
F
296,8
y
θ arctg F
x
=
383,2
Força Resultante:
Módulo da Força Resultante:
Direção da Força Resultante:
N
F ( 383,2i 296,8 j )N R
296,8N
383,2N
x
y
55. Aula 3 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
1) Três forças atuam sobre o suporte mostrado. Determine o ângulo θ
e a intensidade de F
1 de modo que a resultante das forças seja
orientada ao longo do eixo x’ positivo e tenha intensidade de 1kN.
Mecânica Técnica
56. Aula 3 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
2) Determine o ângulo θ e a intensidade de F
1 de modo
que a resultante das forças seja orientada ao longo do
eixo y positivo e tenha intensidade de 800N.
Mecânica Técnica
57. Aula 3 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
3) O gancho da figura está submetido as forças F
1 e F
2, determine a
intensidade e a orientação da força resultante.
Mecânica Técnica
58. Aula 3 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
4) Determine o ângulo θ e a intensidade de F
B de modo
que a resultante das forças seja orientada ao longo do
eixo y positivo e tenha intensidade de 1500N.
Mecânica Técnica
59. Aula 3 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
5) Determine o ângulo θ e a intensidade de F
1 de modo
que a resultante das forças seja orientada ao longo do
eixo x’ positivo e tenha intensidade de 600N.
Mecânica Técnica
60. Aula 3 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Próxima Aula
Operações com Vetores Cartesianos.
Vetor Unitário.
Ângulos Diretores Coordenados
Mecânica Técnica
61. Mecânica Técnica
Aula 4 – Adição e Subtração de
Vetores Cartesianos
Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
62. Aula 4 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Tópicos Abordados Nesta Aula
Operações com Vetores Cartesianos.
Vetor Unitário.
Ângulos Diretores Coordenados.
Mecânica Técnica
63. Aula 4 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Componentes retangulares de um vetor
Um vetor A pode ter um, dois ou três
componentes ao longo dos eixos de
coordenadas x, y e z.
A quantidade de componentes
depende de como o vetor está
orientado em relação a esses eixos.
Sistema de coordenadas utilizando a
regra da mão direita.
Mecânica Técnica
64. Aula 4 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Vetor Unitário
A direção de A é especificada usando-se
um vetor unitário, que possui esse nome
por ter intensidade igual a 1.
Em três dimensões, o conjunto de
r r r
, ,
vetores unitários é usado para
designar as direções dos eixos x, y e z
respectivamente.
Mecânica Técnica
i j k
Para um vetor A: Para um vetor Força:
A
A
uA
r
r
=
F
F
uF
r
r
=
65. Aula 4 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Representação de um Vetor Cartesiano
Um vetor cartesiano é escrito
sob a forma de suas
componentes retangulares.
As componentes representam a
projeção do vetor em relação
aos eixos de referência.
Quando se escreve um vetor na
forma cartesiana suas
componentes ficam separadas
em cada um dos eixos e facilita
a solução da álgebra vetorial.
Vetor cartesiano:
r r r r
= + +
A A i A j A k x y z
Módulo do vetor cartesiano:
2 2 2
x y z A = A + A + A
Mecânica Técnica
66. Aula 4 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Ângulos Diretores Coordenados
A orientação de um vetor no espaço é definida pelos ângulos
diretores coordenados α, β, e γ medidos entre a origem do vetor e os
eixos positivos x, y e z.
r
Ax
A
r
Ay
r
Az
Mecânica Técnica
cosα =
A
cosβ =
A
cosγ =
67. Aula 4 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Determinação dos Ângulos
Diretores Coordenados
Mecânica Técnica
k
A
u x y z
A
j
A
A
i
A
A
A
A
A
r r r
r
r
= = + +
r r r r
= cosα + cosβ + cosγ
u i j k A
cos cos cos 1 2α + 2 β + 2 γ =
68. Aula 4 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Sistemas de Forças Concorrentes
Se o conceito de soma vetorial for aplicado em um sistema de várias
forças concorrentes, a força resultante será a soma de todas as
forças do sistema e pode ser escrita da seguinte forma:
Mecânica Técnica
r r r r r
F =ΣF =ΣF i +ΣF j +ΣF k R x y z
69. Aula 4 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercício 1
1) Determine a intensidade e os ângulos diretores coordenados da
força resultante que atua sobre o anel, conforme mostrado na figura.
Mecânica Técnica
N N
70. Aula 4 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 1
Mecânica Técnica
Vetor força resultante:
r r r r
=Σ = + 1 2 F F F F R
r r r r r r
= − + + +
F (50i 100 j 100k ) (60 j 80k ) R
r r r r
= − +
F (50i 40 j 180k ) R
Módulo da força resultante:
= 191 R F N
N
N
2 2 2 = 50 + 40 +180 R F
71. Aula 4 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 1
r
Ry
F
r
Rz
F
Mecânica Técnica
k
F
Rz
F
j
F
Ry
F
i
F
Rx
F
F
R
F
u
R
R
R
R
FR
r r r
r
r
= = + +
r r r r
180
50 40
= − +
u i j k
FR
191
191
191
r r r r
= 0,261 − 0,209 + 0,942
u i j k
FR
r
Rx
F
R
F
cosα = cosα = 0,261
α = arccos(0,261) α = 74,8°
R
F
cosβ =
cosβ = −0,209
β = arccos(−0,209) β = 102°
R
F
cosγ =
cosγ = 0,942
γ = arccos(0,942) γ =19,6°
Vetor unitário da força resultante:
Ângulos diretores:
72. Aula 4 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercício 2
2) Duas forças atuam sobre o gancho mostrado na figura. Especifique
os ângulos diretores coordenados de F2, de modo que a força
resultante FR atue ao longo do eixo y positivo e tenha intensidade de
800N.
Mecânica Técnica
73. Aula 4 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 2
Determinação de F
r r r
= +
1 2 F F F R
r r r r r
= + − +
r r r r r
800 212,2 150 150 2 = − − +
F i j k
2 F = 212,2 + 650 +150
Mecânica Técnica
r r
= 800 N
r r r r
1 1 1 1 1 1 1 = ⋅ cosα + ⋅ cosβ + ⋅ cosγ
F F i F j F k
r r r r
= 300 ⋅ cos 45° + 300 ⋅ cos 60° + 300 ⋅ cos120° 1
F i j k
r r r r
212,2 150 150 1 = + −
F i j k
2 800 j 212,2i 150 j 150k F
F j i j k
r r r r
212,2 650 150 2 = − + +
2 2 2
700 2 F =
2:
Módulo de F
2:
N
N
Força Resultante:
N
Determinação de F
1:
F j R
74. Aula 4 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 2
F γ 2
z
=
150
Mecânica Técnica
Ângulos Diretores de F
α F x
=
2
2
2 arccos
F
−
=
212,2
700
arccos 2 α
= 108° 2 α
=
2
2 arccos
F
700
arccos 2 γ
= 77,6° 2 γ
F y β
=
2
2
2 arccos
F
=
650
700
arccos 2 β
= 21,8° 2 β
2:
75. Aula 4 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
1) Expresse a força F como um vetor cartesiano.
Mecânica Técnica
76. Aula 4 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
2) A peça montada no torno está sujeita a uma força de 60N.
Determine o ângulo de direção β e expresse a força como um vetor
cartesiano.
Mecânica Técnica
77. Aula 4 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
3) O mastro está sujeito as três forças mostradas. Determine os
ângulos diretores α1, β1, e γ1 de F1, de modo que a força resultante
que atua sobre o mastro seja N
Mecânica Técnica
r r
=
F (350i ) R
78. Aula 4 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
4) Os cabos presos ao olhal estão submetidos as três forças
mostradas. Expresse cada força na forma vetorial cartesiana e
determine a intensidade e os ângulos diretores coordenados da força
resultante.
Mecânica Técnica
79. Aula 4 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
5) O suporte está sujeito as duas forças mostradas. Expresse cada
força como um vetor cartesiano e depois determine a força resultante,
a intensidade e os ângulos coordenados diretores dessa força.
Mecânica Técnica
80. Aula 4 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Próxima Aula
Vetores Posição.
Vetor Força Orientado ao Longo de uma
Reta.
Produto Escalar Aplicado na Mecânica.
Mecânica Técnica
81. Mecânica Técnica
Aula 5 – Vetor Posição,
Aplicações do Produto Escalar
Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
82. Aula 5 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Tópicos Abordados Nesta Aula
Vetores Posição.
Vetor Força Orientado ao Longo de uma
Reta.
Produto Escalar Aplicado na Mecânica.
Mecânica Técnica
83. Aula 5 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Vetores Posição
O vetor posição é definido como um vetor fixo que localiza um ponto
do espaço em relação a outro.
O vetor posição pode ser escrito na forma cartesiana.
Mecânica Técnica
r r r r
= + +
r xi yj zk
84. Aula 5 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Vetor Posição entre Dois Pontos A e B
Fora da Origem
O vetor posição é calculado a partir da subtração das coordenadas x,
y, z das extremidades dos vetores em análise.
O vetor posição indica o comprimento real ou a distância entre dois
pontos no espaço.
Mecânica Técnica
r r r
= −
AB B A r r r
r r r r
= ( − ) + ( − ) + ( − )
r x x i y y j z z k AB B A B A B A
85. Aula 5 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Aplicações do Vetor Posição
Mecânica Técnica
86. Aula 5 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Vetor Força Orientado ao Longo de
uma Reta
Pode-se definir uma força como um vetor cartesiano pressupondo
que ele tenha a mesma direção e sentido que o vetor posição
orientado do ponto A para o ponto B na corda.
= ⋅ = ⋅
r
r
r
F F u F
Mecânica Técnica
r r
87. Aula 5 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercício 1
1) a corda mostrada na figura está presa aos pontos A e B, determine
seu comprimento e sua direção, medidos de A para B.
Mecânica Técnica
88. Aula 5 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 1
r
AB
3i 2 j 6k
3i 2 j 6k
r r r r
= −0,428 + 0,285 + 0,857
Mecânica Técnica
A (1, 0, − 3)
B (−2, 2, 3)
r r r r
= ( − ) + ( − ) + ( − )
r x x i y y j z z k AB B A B A B A
r r r r
= (−2 −1) + (2 − 0) + (3 − (−3))
r i j k AB
r r r r
= − + +
r ( 3i 2 j 6k ) AB
2 2 2 = 3 + 2 + 6 AB r
= 7 AB r
AB r
AB
u
r
r
=
7
uAB
r r r
r − + +
=
7
uAB
r r r
r − + +
=
u i j k AB
Vetor Posição AB:
Módulo do Vetor Posição:
Vetor Unitário AB:
m
m
m
m
89. Aula 5 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 1
Mecânica Técnica
=
r
ABx
r
AB
r
α arccos
−
=
3
7
α arccos
α = 115°
=
r
ABy
r
AB
r
β arccos
=
2
7
β arccos
β = 73,4°
=
r
ABz
r
AB
r
γ arccos
=
6
7
γ arccos
γ = 31°
Ângulos Diretores:
90. Aula 5 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercício 2
2) A placa circular é parcialmente suportada pelo cabo AB. Sabe-se
que a força no cabo em A é igual a 500N, expresse essa força como
um vetor cartesiano.
Mecânica Técnica
91. Aula 5 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 2
1,707i 0,707 j 2k
r r r r
= 0,626 + 0,259 − 0,734
r r r r
= ⋅ + −
r r r r
= + −
Mecânica Técnica
m
A (0, 0, 2)
B 1,707; 0,707; 0)
r r r r
= ( − ) + ( − ) + ( − )
r x x i y y j z z k AB B A B A B A
r r r r
= (1,707 − 0) + (0,707 − 0) + (0 − 2)
r i j k AB
r r r r
= + −
r (1,707i 0,707 j 2k ) AB
2 2 2 = 1,707 + 0,707 + 2 AB r
= 2,723 AB r
r
AB
AB r
AB
u
r
r
=
2,723
uAB
r r r
r + −
=
u i j k AB
r r
= ⋅
AB F F u
F 500 (0,626i 0,259 j 0,734k )
Vetor Posição AB:
Módulo do Vetor Posição:
Vetor Unitário AB:
Vetor Força:
F (31,3i 130 j 367k )
m
m
m
N
92. Aula 5 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Produto Escalar
Em determinados problemas de estática é necessário se
determinar o ângulo formado entre duas retas ou então os
componentes paralelo e perpendicular de uma força em
relação a um eixo.
Principalmente em problemas tridimensionais, a solução
por trigonometria torna-se complicada, dessa forma uma
maneira rápida de se obter o resultado desejado é a partir
da álgebra vetorial.
O método que pose ser utilizado é o produto escalar entre
dois vetores.
Mecânica Técnica
93. Aula 5 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Formulação do Produto Escalar
O produto escalar de dois vetores fornece como resultado um escalar
e não um vetor e é definido conforme a equação mostrada a seguir.
0
0
r r
• =
i j
r r
• =
k j
r r
r r
•
A B
Mecânica Técnica
r r
A• B = A⋅ B ⋅ cosθ
1
1
1
r r
• =
i i
r r
• =
j j
r r
• =
k k
0
• =
i k
Ângulo entre dois Vetores:
⋅
=
A B
θ arccos
94. Aula 5 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Componentes Paralelo e Perpendicular
de um Vetor
r r
= ⋅ cosθ = • //
A A A u
A = A2 − A ⊥
2
//
Mecânica Técnica
95. Aula 5 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercício 3
3) A estrutura mostrada na figura está submetida a uma força
horizontal. Determine a intensidade dos componentes dessa força
paralela e perpendicular ao elemento AB.
Mecânica Técnica
96. Aula 5 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 3
Força Paralela a Barra AB:
r r
= ⋅ cosθ = • //
AB AB F F F u
Cálculo do Vetor Unitário AB:
Módulo do Posição AB:
Mecânica Técnica
r
AB
AB r
AB
u
r
r
=
Vetor Posição AB:
r r r r
= 2 + 6 + 3
r i j k AB
2 2 2 = 2 + 6 + 3 AB r
= 7 AB r
m
m
97. Aula 5 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 3
v r r r
= ⋅ + +
v r r r
= − ⊥
F (300 j ) (73,5i 220 j 110k ) AB
v r r r
= − + − ⊥
Mecânica Técnica
Cálculo do Vetor Unitário AB:
2i 6 j 3k
7
uAB
r r r
r + +
=
r
AB
AB r
r r r r
= 0,286 + 0,857 + 0,429
u i j k AB
Força Paralela a Barra AB:
r r
= ⋅ cosθ = • //
r r r r
= • + +
(300 ) (0,286 0,857 0,429 ) // F j i j k AB
(0 0,286) (300 0,857) (0 0,429) // = ⋅ + ⋅ + ⋅ AB F
257,1 // = AB F
v r
= ⋅ // //
AB AB AB F F u
257,1 (0,286 0,857 0,429 ) // F i j k AB
= + +
(73,5 220 110 ) // F i j k AB
v r v
AB AB F F F//
v r r r r
= − + + ⊥
F ( 73,5i 80 j 110k ) AB
2
2
F ⊥
AB = F + F //
AB 2 2 = 300 + 257,1 ⊥AB F
= 155 ⊥AB F
AB
u
r
r
=
AB AB F F F u
Vetor Força Paralela a Barra AB:
Força Perpendicular a Barra AB:
Em Módulo:
N
N
N
N
98. Aula 5 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
1) A cobertura é suportada por cabos como mostrado. Determine a
intensidade da força resultante que atua em A.
Mecânica Técnica
99. Aula 5 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
2) Determine o comprimento do elemento AB da treliça.
Mecânica Técnica
100. Aula 5 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
3) Determine o comprimento do elemento AB da biela do motor
mostrado.
Mecânica Técnica
101. Aula 5 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
4) Determine os comprimentos dos arames AD, BD e CD. O anel D
está no centro entre A e B.
Mecânica Técnica
102. Aula 5 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
5) Determine a intensidade e os ângulos diretores coordenados da
força resultante que atua sobre o ponto A.
Mecânica Técnica
103. Aula 5 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
6) A porta é mantida aberta por meio de duas correntes. Se a tensão
em AB e CD for FAB = 300N e FCD = 250N, expresse cada uma
dessas forças como um vetor cartesiano.
Mecânica Técnica
104. Aula 5 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
7) Os cabos de tração são usados para suportar o poste de telefone.
Represente a força em cada cabo como um vetor cartesiano.
Mecânica Técnica
105. Aula 5 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
8) A torre é mantida reta pelos três cabos. Se a força em cada cabo
que atua sobre a torre for aquela mostrada na figura, determine a
intensidade e os ângulos diretores coordenados da força resultante.
Considere x = 20m e y = 15m.
Mecânica Técnica
106. Aula 5 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
9) Determine os componentes de F paralelo e perpendicular a barra
AC. O ponto B está no ponto médio de AC.
Mecânica Técnica
107. Aula 5 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
10) Determine o ângulo θ mostrado na figura a seguir.
Mecânica Técnica
108. Aula 5 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Próxima Aula
Equilíbrio do Ponto Material.
Diagrama de Corpo Livre.
Equações de Equilíbrio.
Equilíbrio de Sistemas Bidimensionais.
Mecânica Técnica
109. Mecânica Técnica
Aula 6 – Equilíbrio do Ponto
Material em Duas Dimensões
Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
110. Aula 6 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Tópicos Abordados Nesta Aula
Equilíbrio do Ponto Material.
Diagrama de Corpo Livre.
Equações de Equilíbrio.
Equilíbrio de Sistemas Bidimensionais.
Mecânica Técnica
111. Aula 6 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Condição de Equilíbrio do Ponto Material
Um ponto material encontra-se em equilíbrio estático desde que
esteja em repouso ou então possua velocidade constante.
Para que essa condição ocorra, a soma de todas as forças que atuam
sobre o ponto material deve ser nula, portanto:
Mecânica Técnica
ΣF = 0
112. Aula 6 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Diagrama de Corpo Livre
O diagrama de corpo livre representa um esboço do ponto material
que mostra todas as forças que atuam sobre ele.
Mecânica Técnica
113. Aula 6 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exemplo de Diagrama de Corpo Livre
Esfera
Corda CE Nó C
Mecânica Técnica
114. Aula 6 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Molas
Quando se utilizar uma mola elástica, o comprimento da mola variará em
proporção direta com a força que atua sobre ela.
A equação da força atuante na mola é apresentada a seguir.
K = Constante elástica da mola.
S = Deformação da mola.
Mecânica Técnica
F = k ⋅ s
115. Aula 6 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Cabos e Polias
Cabos suportam apenas uma força de tração que atuam na direção
do mesmo.
Mecânica Técnica
116. Aula 6 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Equações de Equilíbrio
Se um ponto material estiver
submetido a um sistema de
vária forças coplanares e
colineares, cada força poderá
ser decomposta em
componentes x e y e para a
condição de equilíbrio é
necessário que as seguintes
condições sejam atendidas.
Mecânica Técnica
Σ = 0 x F Σ = 0 y F
117. Aula 6 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercício 1
1) Determine a tensão nos cabos AB e AD para o equilíbrio do motor
de 250kg mostrado na figura.
Mecânica Técnica
118. Aula 6 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 1
Diagrama de corpo livre:
Peso do motor:
P = m⋅ g P = 250 ⋅ 9,81
P = 2452
2452
sen
N
Equações de equilíbrio:
Resolvendo a equação II:
TB =
N
Substituindo em I:
Mecânica Técnica
Σ = 0 x F
Σ = 0 y F
⋅ cos30º− = 0 B D T T
T ⋅ sen30º−P = 0 B
T ⋅ sen30º−2452 = 0 B 30º
= 4904 B T
4904⋅ cos30º− = 0 D T = 4904⋅ cos30º D T
= 4247 D T
N
(I)
(II)
119. Aula 6 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercício 2
2) Determine o comprimento da corda AC da figura, de modo que a
luminária de 8kg seja suspensa na posição mostrada. O comprimento
não deformado da mola é l’AB = 0,4m e a mola tem rigidez kAB =
300N/m.
Mecânica Técnica
120. Aula 6 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 2
Diagrama de corpo livre:
Peso da luminária:
P = m⋅ g P = 8 ⋅ 9,81
N
Resolvendo a equação II:
78,5
sen
Equações de equilíbrio:
TAC =
N
Substituindo em I:
Mecânica Técnica
P = 78,5
Σ = 0 x F
Σ = 0 y F
− ⋅ cos30º = 0 AB Ac T T
T ⋅ sen30º−P = 0 AC
T ⋅ sen30º−78,5 = 0 AC 30º
= 157 AC T
= 157 ⋅ cos30º AB T
= 136 AB T
(I)
(II)
−157 ⋅ cos30º = 0 AB T
N
121. Aula 6 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 2
Alongamento da mola:
Comprimento deformado da mola:
m
Comprimento do cabo AC:
Mecânica Técnica
2 − 0,853
= AC l
m
AB AB AB T = k ⋅ s
AB 136 = 300⋅ s
300
m
136 = AB s
= 0,453 AB s
AB AB AB l = l' +s
= 0,4 + 0,453 AB l
= 0,853 AB l
AC AB 2 = l ⋅ cos30º+l 2 = ⋅ cos30º+0,853 AC l
cos30º
= 1,32 AC l
122. Aula 6 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
1) Determine o ângulo θ e a intensidade de F de modo que o ponto
material esteja em equilíbrio estático.
Mecânica Técnica
123. Aula 6 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
2) Determine a força necessária nos cabos AB e AC para suportar o
semáforo de 12kg.
Mecânica Técnica
124. Aula 6 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
3) Determine a deformação que cada mola deve ter para equilibrar o
bloco de 2kg. As molas encontram-se em posição de equilíbrio.
Mecânica Técnica
125. Aula 6 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
4) A mola ABC da figura tem rigidez de 500N/m e comprimento sem
deformação de 6m. Determine a força horizontal F aplicada a corda
que está presa ao anel B de modo que o deslocamento do anel em
relação a parede seja d=1,5m.
Mecânica Técnica
126. Aula 6 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
5) Determine as forças necessárias nos cabos AB e AC da figura para
manter a esfera D de 20kg em equilíbrio. Dados: F = 300N e d = 1m.
Mecânica Técnica
127. Aula 6 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Próxima Aula
Equilíbrio do Ponto Material de Sistemas
Tridimensionais.
Diagrama de Corpo Livre de Sistemas
Tridimensionais.
Equações de Equilíbrio de Sistemas
Tridimensionais.
Mecânica Técnica
128. Mecânica Técnica
Aula 7 – Equilíbrio do Ponto
Material em Três Dimensões
Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
129. Aula 7 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Tópicos Abordados Nesta Aula
Equilíbrio do Ponto Material de Sistemas
Tridimensionais.
Diagrama de Corpo Livre de Sistemas
Tridimensionais.
Equações de Equilíbrio de Sistemas
Tridimensionais.
Mecânica Técnica
130. Aula 7 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Formulação Matemática para o
Equilíbrio em Três Dimensões
Mecânica Técnica
Para o Equilíbrio é necessário que:
ΣF = 0
r r r
Σ
Σ
Σ
=
=
=
0
0
0
F
x
y
F
F
z
r
ΣF i +ΣF j +ΣF k = 0 x y z
A solução é obtida por um sistema
de três equações e três incógnitas
131. Aula 7 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercício 1
1) Determine a intensidade e os ângulos diretores da força F
necessários para o equilíbrio do ponto O.
Mecânica Técnica
132. Aula 7 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 1
r r r r
= −2 − 3 + 6
2i 3 j 6k
r r r r
= −0,286 − 0,429 + 0,857
v r
= ⋅ 3 3
v r r r
= ⋅ − − +
v r r r
= − − +
Mecânica Técnica
Determinação das forças:
r r r r
= + +
v r
=
(400 ) 1 F j
v r
= −
( 800 ) 2 F k
v r
= ⋅ 3 3
OB F F u
r
OB
OB r
OB
u
r
r
=
r i j k OB
2 2 2 = 2 + 3 + 6 OB r
= 7 OB r
7
uOB
r r r
r − − +
=
u i j k OB
OB F F u
700 ( 0,286 0,429 0,857 ) 3 F i j k
( 200 300 600 ) 3 F i j k
F F i F j F k x y z
Vetor unitário e Vetor posição:
N
m
m
N
N
N
133. Aula 7 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 1
r r r
= − +
Mecânica Técnica
r
ΣF = 0
r r r r
0 1 2 3 F + F + F + F =
r r r r r r r r
400 j − 800k − 200i − 300 j + 600k + F i + F j + F k = 0 x y z
Σ = 0 x F − 200 + = 0 x F = 200 x F
Σ = 0 y F 400 − 300 + = 0 y F = −100 y F
Σ = 0 z F − 800 + 600 + = 0 z F = 200 z F
F (200i 100 j 200k )
2 2 2 F = 200 +100 + 200
F = 300
Condição de equilíbrio:
Sistema de equações:
Vetor força F:
Módulo de F:
N
N
N
N
N
134. Aula 7 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 1
α arccos α = 48,2°
β arccos β = 109°
γ arccos γ = 48,2°
Mecânica Técnica
F
F
uF
r
r
=
200i 100 j 200k
300
uF
r r r
r − +
=
r r r r
+
−
=
200
100
200
u i j k F
300
300
300
=
200
300
−
=
100
300
=
200
300
Ângulos diretores de F:
135. Aula 7 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercício 2
2) A caixa de 100kg mostrada na figura é suportada por três cordas,
uma delas é acoplada na mola mostrada. Determine a força nas
cordas AC e AD e a deformação da mola.
Mecânica Técnica
136. Aula 7 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 2
Determinação das forças: Vetor unitário e Vetor posição:
r r r r
= −1 + 2 + 2
1i 2 j 2k
r r r r
= −0,333 + 0,667 + 0,667
v r
= ⋅
v r r r
= ⋅ − + +
v r r r
= − ⋅ + ⋅ + ⋅
Mecânica Técnica
v r
=
F (F i ) B B
N
v r r r
= ⋅ ° + ⋅ ° + ⋅
F (F cos120 i F cos135 j F cos60k ) C C C C
v r r r
= − ⋅ − ⋅ + ⋅
F ( 0,5 F i 0,707 F j 0,5 F k ) C C C C
r r
= −
v r
= ⋅
D D AD F F u
r
AD
AD r
AD
u
r
r
=
r i j k AD
2 2 2 = 1 + 2 + 2 AD r
= 3 AD r
3
uAD
r r r
r − + +
=
u i j k AD
F F ( 0,333i 0,667 j 0,667k ) D D
F ( 0,333 F i 0,667 F j 0,667 F k ) D D D D
W ( 981k )
D D AD F F u
N
N
N
m
m
137. Aula 7 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 2
r r r r r r r r
F i − 0,5⋅ F i − 0,707 ⋅ F j + 0,5⋅ F k − 0,333⋅ F i + 0,667 ⋅ F j + 0,667 ⋅ F k − 981k = 0 B C C C D D D
Mecânica Técnica
Condição de equilíbrio:
r
ΣF = 0
r r r r
F + F + F +W = 0 B C D
Sistema de equações:
Σ = 0 x F − 0,5⋅ − 0,333⋅ = 0 B C D F F F
Σ = 0 y F − 0,707 ⋅ + 0,667 ⋅ = 0 C D F F
Σ = 0 z F 0,5⋅ + 0,667 ⋅ − 981 = 0 C D F F
(I)
(II)
(III)
138. Aula 7 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 2
Mecânica Técnica
0,707 C
981 = C F
= 813 C F
= 862 D F
= 693,7 B F
Solução das equações:
Deformação da mola:
F k s B = ⋅
693,7 = 1500 ⋅ s
693,7 s =
1500
s = 0,462
0,667
D
F
F
⋅
= D C F = 1,059 ⋅ F
0,5⋅ + (0,667 ⋅ (1,059 ⋅ )) − 981 = 0 C C F F
0,5⋅ + 0,706 ⋅ − 981 = 0 C C F F
1,207 ⋅ − 981 = 0 C F
1,207
= 1,059⋅813 D F
− 0,5⋅813− 0,333⋅862 = 0 B F
= 406,5 + 287,04 B F
De (II):
(IV):
Substituindo (IV) em (III):
Em (IV):
Em (I):
N
N
N
m
139. Aula 7 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
1) Determine a intensidade e o sentido de F1 necessários para manter
o sistema de forças concorrentes em equilíbrio.
Mecânica Técnica
140. Aula 7 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
2) Determine as intensidades de F1, F2 e F3 para a condição de
equilíbrio do ponto material.
Mecânica Técnica
141. Aula 7 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
3) Determine as intensidades de F1, F2 e F3 para a condição de
equilíbrio do ponto material.
Mecânica Técnica
142. Aula 7 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
4) Determine a intensidade e o sentido de P necessários para manter
o sistema de forças concorrentes em equilíbrio.
Mecânica Técnica
143. Aula 7 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
5) Os três cabos são usados para suportar a luminária de 800N.
Determine a força desenvolvida em cada cabo para a condição de
equilíbrio.
Mecânica Técnica
144. Aula 7 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Próxima Aula
Solução de Exercícios.
Equilíbrio em Três Dimensões.
Mecânica Técnica
145. Mecânica Técnica
Aula 8 – Equilíbrio do Ponto
Material em Três Dimensões
Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
146. Aula 8 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Tópicos Abordados Nesta Aula
Solução de Exercícios.
Equilíbrio em Três Dimensões.
Mecânica Técnica
147. Aula 8 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercício 1
1) Considere que o cabo AB esteja submetido a uma força de 700N.
Determine as forças de tração nos cabos AC e AD e a intensidade da
força vertical F.
Mecânica Técnica
148. Aula 8 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 1
2i 3 j 6k
r r r r
= 0,286 + 0,429 − 0,857
v r r r
= ⋅ + −
v r r r
= + −
Mecânica Técnica
Determinação da Força em Cada Cabo:
A (0, 0,6)
B (2,3,0)
C (−1,5;2;0)
D (−3,− 6,0)
r r
=
Força F:
Cabo AB:
Vetor posição:
r r r r
= 2 + 3 − 6
r i j k AB
2 2 2 = 2 + 3 + 6 AB r
= 7 AB r
7
uAB
r r r
r + −
=
u i j k AB
v r
= ⋅
AB AB AB F F u
F 700 (0,286i 0,429 j 0,857k ) AB
F (200i 300 j 600k ) AB
F (Fk )
Módulo do vetor posição:
Vetor unitário:
Vetor Força AB:
m
m
N
149. Aula 8 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 1
r r r r
= −0,333 − 0,666 − 0,666
v r r r
= ⋅ − − −
v r r r
= − ⋅ − ⋅ − ⋅
Mecânica Técnica
r r r r
= −1,5 + 2 − 6
r i j k AC
2 2 2 = 1,5 + 2 + 6 AC r
= 6,5 AC r
1,5i 2 j 6k
6,5
uAC
r r r
r − + −
=
r r r r
= −0,230 + 0,307 − 0,923
u i j k AC
v r
= ⋅
AC AC AC F F u
v r r r
= ⋅ − + −
F F ( 0,230i 0,307 j 0,923k ) AC AC
v r r r
= − ⋅ + ⋅ − ⋅
F ( 0,230 F i 0,307 F j 0,923 F k ) AC AC AC AC
r r r r
= −3 − 6 − 6
r i j k AD
2 2 2 = 1,5 + 2 + 6 AD r
= 9 AD r
3i 6 j 6k
9
uAD
r r r
r − − −
=
u i j k AD
v r
= ⋅
AD AD AD F F u
F F ( 0,333i 0,666 j 0,666k ) AD AD
F ( 0,333 F i 0,666 F j 0,666 F k ) AD AD AD AD
Cabo AC:
Vetor posição:
Módulo do vetor posição:
Vetor unitário:
Vetor Força AC:
Cabo AD:
Vetor posição:
Módulo do vetor posição:
Vetor unitário:
Vetor Força AD:
N
N
m
m
m
m
150. Aula 8 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 1
r r r r r r r r r r
200i + 300 j − 600k − 0,230 ⋅ F i + 0,307 ⋅ F j − 0,923⋅ F k − 0,333⋅ F i − 0,666⋅ F j − 0,666 ⋅ F k + Fk = 0 AC AC AC AD AD AD
Mecânica Técnica
Condição de equilíbrio:
r
ΣF = 0
r r r r
F + F + F + F = 0 AB AC AD
Sistema de equações:
Σ = 0 x F 200 − 0,230 ⋅ − 0,333⋅ = 0 AC AD F F
Σ = 0 y F 300 + 0,307 ⋅ − 0,666 ⋅ = 0 AC AD F F
Σ = 0 z F − 600 − 0,923⋅ F − 0,666 ⋅ F + F = 0 AC AD
(I)
(II)
(III)
151. Aula 8 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 1
Mecânica Técnica
Solução das equações:
200 0,230 AC
Substituindo (IV) em (II):
Em (IV):
Em (III):
0,333
AD
F
F
− ⋅
=
AD AC F = 600 − 0,690 ⋅ F
300 + 0,307 ⋅ − (0,666 ⋅ (600 − 0,690 ⋅ )) = 0 AC AC F F
300 + 0,307 ⋅ − 400 + 0,459 ⋅ = 0 AC AC F F
−100 + 0,766 ⋅ = 0 AC F
100 = AC F = 131,57 AC F
0,766
AD AC F = 600 − 0,690 ⋅ F
= 600 − 0,690⋅131,57 AD F
= 509,21 AD F
− 600 − 0,923⋅ F − 0,666 ⋅ F + F = 0 AC AD
− 600 − 0,923 ⋅131,57 − 0,666 ⋅ 509,21+ F = 0
F = 600 + 0,923 ⋅131,57 + 0,666 ⋅ 509,21
F = 600 +121,43 + 339,13
F = 1060,57
De (I):
(IV)
N
N
N
152. Aula 8 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercício 2
2) Determine a deformação necessária em cada mola para manter a
caixa de 20kg na posição de equilíbrio. Cada mola tem comprimento
de 2m sem deformação e rigidez k = 300N/m.
Mecânica Técnica
153. Aula 8 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 2
v r r r
v r r r
= ⋅ + ⋅ + ⋅
Mecânica Técnica
Determinação das Forças :
Cabo OA:
r r
= −
F F j OA OA
r r
= −
F F i OB OB
Peso:
r r
= − ⋅
W ( 196,2k )
r r r r
= 6 + 4 +12
r i j k OC
2 2 2 = 6 + 4 +12 OC r =14 OC r
6 4 j 12k
14
uOC
r r r
r + +
=
r r r r
= 0,428 + 0,285 + 0,857
u i j k OC
v r
= ⋅
OC OC OC F F u
= ⋅ + +
F F (0,428i 0,285 j 0,857k ) OC OC
F (0,428 F i 0,285 F j 0,857 F k ) OC OC OC OC
W ( 20 9,81k )
r r
= −
Vetor posição:
Módulo do vetor posição:
Vetor unitário:
Vetor Força AB:
Cabo OB:
Cabo OC:
N
N
N
N
m
m
154. Aula 8 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 2
r r r r r r
− F j − F i + 0,428⋅ F i + 0,285⋅ F j + 0,857 ⋅ F k −196,2k ) = 0 OA OB OC OC OC
Mecânica Técnica
Condição de equilíbrio:
r
ΣF = 0
r r r r
F + F + F +W = 0 OA OB OC
Sistema de equações:
Σ = 0 x F − + 0,428⋅ = 0 OB OC F F
Σ = 0 y F − + 0,285⋅ = 0 OA OC F F
Σ = 0 z F 0,857 ⋅ −196,2 = 0 OC F
(I)
(II)
(III)
155. Aula 8 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 2
Mola OA: Mola OB:
97,98 = OB s
Mecânica Técnica
Solução das equações:
De (III):
196,2 = OC F
Em (II):
Em (I):
65,24 = OA s
N m
N
0,857
= 228,93 OC F
− + 0,285 ⋅ 228,93 = 0 OA F
= 65,24 OA F
− + 0,428⋅ 228,93 = 0 OB F
= 97,98 OB F
N
Deformação da Molas:
OB OB F = k ⋅ s
OB 97,98 = 300 ⋅ s
300
= 0,326 OB s
OA OA F = k ⋅ s
OA 65,24 = 300 ⋅ s
300
= 0,217 OA s
m
156. Aula 8 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
1) Os cabos AB e AC suportam uma tração máxima de 500N e o
poste, uma compressão máxima de 300N. Determine o peso da
luminária sustentada na posição mostrada. A força no poste atua
alongo de seu próprio eixo.
Mecânica Técnica
157. Aula 8 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
2) O cabo suporta a caçamba e seu conteúdo que tem massa total de
300kg. Determine as forças desenvolvidas nas escoras AD e AE e a
força na parte AB do cabo para a condição de equilíbrio. A força em
cada escora atua ao longo do seu próprio eixo.
Mecânica Técnica
158. Aula 8 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
3) Determine a força necessária em cada um dos três cabos para
levantar a escavadeira que tem massa de 8 toneladas.
Mecânica Técnica
159. Aula 8 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
4) Determine a força necessária que atua ao longo do eixo de cada
uma das três escoras para suportar o bloco de 500kg.
Mecânica Técnica
160. Aula 8 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
5) O vaso é suportado pelos cabos AB, AC e AD. Determine a força
que atua em cada cabo para a condição de equilíbrio. Considere d =
2,5m.
Mecânica Técnica
161. Aula 8 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Próxima Aula
Avaliação 1.
Mecânica Técnica
163. Aula 9 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Avaliação 1
Matéria da Prova:
Aula 1 - Definição de Mecânica, Conceitos Fundamentais e Sistema
Internacional de Unidades
Aula 2 - Escalares e Vetores - Lei dos Senos, Lei dos Cossenos e
Regra do Paralelogramo
Aula 3 - Sistema de Forças Coplanares
Aula 4 - Adição e Subtração de Vetores Cartesianos
Aula 5 - Vetor Posição e Produto Escalar
Aula 6 - Equilíbrio do Ponto Material em Duas Dimensões
Aula 7 - Equilíbrio do Ponto Material em Três Dimensões
Aula 8 - Equilíbrio do Ponto Material em Três Dimensões
Mecânica Técnica
164. Aula 9 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Próxima Aula
Momento de uma Força.
Problemas em Duas Dimensões.
Formulação Escalar para Cálculo de
Momentos.
Mecânica Técnica
165. Mecânica Técnica
Aula 10 – Momento de uma Força,
Formulação Escalar
Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
166. Aula 10 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Tópicos Abordados Nesta Aula
Momento de uma Força.
Formulação Escalar.
Momentos em Sistemas Bidimensionais.
Mecânica Técnica
167. Aula 10 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Momento de uma Força - Definição
O momento de uma força em relação a um ponto
ou a um eixo, fornece uma medida da tendência
dessa força provocar a rotação de um corpo em
torno do ponto ou do eixo.
Para problemas em duas dimensões é mais
conveniente se utilizar uma formulação escalar e
para problemas em três dimensões a formulação
vetorial é mais conveniente.
Mecânica Técnica
168. Aula 10 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Momento de uma Força - Definição
Quanto maior a força ou a distância (braço
de momento), maior é o efeito da rotação.
A tendência de rotação também é chamada
de torque, momento de uma força ou
simplesmente momento.
Mecânica Técnica
169. Aula 10 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exemplos de Momento
Momento – Eixo z Momento – Eixo x Não há momento no tubo
Mecânica Técnica
170. Aula 10 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Formulação Escalar para Momento
Momento é uma grandeza vetorial, possui intensidade direção e
sentido.
Mecânica Técnica
M F d O = ⋅
Convenção de sinais:
Segue a regra da mão direita
Rotação no sentido horário – Momento negativo
Rotação no sentido anti-horário – Momento positivo
171. Aula 10 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Momento Resultante de um Sistema
de Forças Coplanares
Mecânica Técnica
M =ΣF ⋅ d RO
172. Aula 10 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercício 1
1) Determine o momento da força em relação ao ponto O em cada
uma das barras mostradas.
Mecânica Técnica
173. Aula 10 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 1
Mecânica Técnica
Caso (a) Caso (b)
M F d O = ⋅
= 50 ⋅ 0,75 O M
= 37,5 O M Nm
M F d O = ⋅
= 100 ⋅ 2 O M
= 200 O M Nm
174. Aula 10 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercício 2
2) Determine os momentos da força de 800N em relação aos pontos
A, B, C e D.
Mecânica Técnica
175. Aula 10 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 2
M F d C = ⋅
= 800 ⋅ 0 C M
= 0 C M
M F d D = ⋅
= 800⋅ 0,5 D M
= 400 D M
Mecânica Técnica
M F d A = ⋅
= 800⋅ 2,5 A M
= 2000 A M Nm
M F d B = ⋅
= 800⋅1,5 B M
= 1200 B M Nm
Nm
176. Aula 10 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
1) Determine o momento das forças que atuam na estrutura mostrada
em relação ao ponto O.
Mecânica Técnica
177. Aula 10 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
2) Determine o momento da força de 200N em relação ao ponto A.
Mecânica Técnica
178. Aula 10 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
3) Determine o momento da força de 400N em relação ao ponto O.
Mecânica Técnica
179. Aula 10 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
4) A chave de boca é utilizada para soltar o parafuso. Determine o
momento de cada força em relação ao eixo que passa através do
ponto O.
Mecânica Técnica
180. Aula 10 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
5) Determine o momento das forças que atuam na estrutura mostrada
em relação ao ponto A.
Mecânica Técnica
181. Aula 10 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Próxima Aula
Princípio dos Momentos.
Regras do Produto Vetorial.
Momento em Sistemas Tridimensionais.
Mecânica Técnica
182. Mecânica Técnica
Aula 11 – Momento de uma Força,
Formulação Vetorial
Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
183. Aula 11 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Tópicos Abordados Nesta Aula
Regras do Produto Vetorial.
Princípio dos Momentos.
Momento em Sistemas Tridimensionais.
Mecânica Técnica
184. Aula 11 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Momento de uma Força – Análise Vetorial
O momento de uma força em relação a um ponto pode ser
determinado através da aplicação das regras de produto vetorial.
A regra do produto vetorial para o cálculo de momentos geralmente é
aplicada para sistemas em três dimensões.
Mecânica Técnica
r r r
= ×
M r F O OA
185. Aula 11 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Princípio dos Momentos
Conhecido como teorema de Varignon.
O teorema estabelece que o momento de uma força em relação a um
ponto é igual a soma dos momentos dos componentes das forças em
relação ao mesmo ponto.
r r r r r
= × + ×
( ) ( ) 1 2 M r F r F O
Mecânica Técnica
186. Aula 11 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Regras do Produto Vetorial
O produto vetorial de dois vetores A e B produz o vetor C
e matematicamente a operação é escrita do seguinte
modo:
Mecânica Técnica
r r r
= ×
C A B
187. Aula 11 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Formulação Vetorial Cartesiana
i j k
r r r
x y z
F F F
Mecânica Técnica
i j k
A A A
x y z
B B B
x y z
A B
r r r
r r
× =
x y z
r F
r r r
r r
× =
r r r
× =
i j k
r r r
× =
j k i
r r r
× =
k i j
r r r
× = −
i k j
r r r
× = −
j i k
r r r
× = −
k j i
0
0
0
r r
× =
i i
r r
× =
j j
r r
× =
k k
188. Aula 11 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercício 1
1) Determine o momento da força F em relação ao ponto O. Expresse
o resultado como um vetor cartesiano.
Mecânica Técnica
189. Aula 11 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 1
r r r r r r r
= 90 − 60 + 420 +140 + 240 +120
M k j k i j i O
r r r r r r r
= − − + × − −
Mecânica Técnica
r r r r
= −3 − 7 + 4
r i j k OA
r r r
= ×
M r F O OA
M ( 3i 7 j 4k ) (60i 30 j 20k ) O
r r r r
= 260 +180 + 510
M i j k O
Vetor Posição:
Cálculo do Momento no Ponto A:
Nm
m
190. Aula 11 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercício 2
2) O poste mostrado está sujeito a uma força de 60N na direção de C
para B. Determine a intensidade do momento criado por essa força
em relação ao suporte no ponto A.
Mecânica Técnica
191. Aula 11 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 2
r r r r
= −0,666 − 0,333 + 0,666
v r
= ⋅
F 60 ( 0,666i 0,333 j 0,666k )
r r r
= ×
r r r r r r r
= + + × − − +
r r r r r r r
= −20 − 40 +120 +120 − 80 + 40
Mecânica Técnica
r r r r
= 1 + 3 + 2
r r r
= 3 + 4
r r r r
= (1− 3) + (3 − 4) + (2 − 0)
r i j k CB
r r r r
= −2 −1 + 2
r i j k CB
2 2 2 = 2 +1 + 2 CB r =3 CB r
2i 1 j 2k
3
uCB
r r r
r − − +
=
u i j k CB
CB F F u
v r r r
= ⋅ − − +
v r r r
F = ( − 40i − 20 j +
40k )
M (1i 3 j 2k ) ( 40i 20 j 40k ) A
M k j k i j i A
r r r r
= 160 −120 +100
M i j k A
2 2 2 = 160 +120 +100 A M = 224 A M
Vetores Posição:
Módulo do Vetor Posição:
Vetor Unitário:
Vetor Força:
Cálculo do Momento no Ponto A:
Nm
Nm
m N
m
m
m
M r F A AB
r i j k AB
r i j AC
192. Aula 11 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
1) Determine o momento da força F em relação ao ponto O. Expresse
o resultado como um vetor cartesiano.
Mecânica Técnica
193. Aula 11 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
2) O bastão curvado se estende no plano x-y e tem uma curvatura de
3m. sabendo que a força F é igual a 80N, determine o momento
dessa força em relação ao ponto o.
Mecânica Técnica
194. Aula 11 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
r r r r
= + −
3) A força N, atua na extremidade da viga.
Determine o momento dessa força em relação ao ponto A.
Mecânica Técnica
F (600i 300 j 600k )
195. Aula 11 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
4) A estrutura mostrada na figura está sujeita a uma força de 80N.
Determine o momento dessa força em relação ao ponto A.
Mecânica Técnica
196. Aula 11 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
5) A escora AB de uma comporta de 1m de diâmetro exerce uma
força de 450N no ponto B. Determine o momento dessa força em
relação ao ponto O.
Mecânica Técnica
197. Aula 11 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Próxima Aula
Momento em Relação a um Eixo Específico.
Momento de um Binário.
Mecânica Técnica
198. Mecânica Técnica
Aula 12 – Momento em Relação a
um Eixo Específico e Momento de
um Binário
Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
199. Aula 12 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Tópicos Abordados Nesta Aula
Momento em Relação a um Eixo Específico.
Momento de um Binário.
Mecânica Técnica
200. Aula 12 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Momento em Relação a um Eixo
Específico
Determina-se o momento da força em
relação a um ponto do sistema e depois se
realiza a projeção sobre o eixo que se
deseja a partir do produto escalar.
A solução contempla duas etapas, um
produto vetorial seguido de um produto
escalar.
Mecânica Técnica
201. Aula 12 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Momento em Relação a um Eixo
Específico – Formulação Matemática
r r r
= • ×
M u (r F) a a OA
i j k
r r r
a a a a x y z
F F F
x y z
u u u
ax ay az
r r r
x y z
Mecânica Técnica
M u i u j u k
r r r
r r r
= ( + + ) •
x y z
a
F F F
M =
Calcular o Determinante
202. Aula 12 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercício 1
1) A força F atua no ponto A mostrado na figura. Determine os
momentos dessa força em relação ao eixo x.
Mecânica Técnica
203. Aula 12 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 1
Vetor Posição:
r i j k OA
r r r r
Vetor Força:
F ( 40i 20 j 10k ) = −3 + 4 + 6
1
N m
1 0 0
3 4 6
−
= − x M
Mecânica Técnica
v r r r
= − + +
Vetor Unitário:
r r
=
u i x
Momento em Relação ao Eixo x:
r r r
= • ×
M u (r F) x x OA
u u u
xx xy xz
r r r
x y z
x y z
x
F F F
M =
1 0 0
3 4 6
= − x M
40 20 10
−
0
4
20
3
40
40 20 10
−
−
Solução do Determinante:
= [−(−40 ⋅ 4 ⋅ 0) − (20 ⋅ 6 ⋅1) − (10 ⋅ −3⋅ 0)] +[(1⋅ 4 ⋅10) + (0 ⋅ 6 ⋅ −40) + (0 ⋅ 3⋅ −20)] x M
= [0 −120 − 0] +[−40 − 0 − 0] x M = [−120 + 40] x M = −80 x M
Nm
204. Aula 12 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Momento de um Binário
Um binário é definido como duas forças
paralelas de mesma intensidade, sentidos
opostos e separadas por um distância d.
O efeito de um binário é proporcionar
rotação ou tendência de rotação em um
determinado sentido.
Mecânica Técnica
205. Aula 12 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Formulação Matemática de um Binário
Formulação Escalar: Formulação Vetorial:
r r r
= ×
M = F ⋅ d M r F
Mecânica Técnica
206. Aula 12 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Binários Equivalentes
Dois binários são ditos equivalentes se produzem o
mesmo momento.
O momento resultante de dois binários é obtido pela soma
dos binários.
Mecânica Técnica
Notação Escalar:
M =Σ(F ⋅ d) R
Notação Vetorial:
r r r
M =Σ(r × F) R
207. Aula 12 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercício 2
2) Um binário atua nos dentes da engrenagem mostrada na figura.
Substitua esse binário por um equivalente, composto por um par de
forças que atuam nos pontos A e B.
Mecânica Técnica
208. Aula 12 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 2
Mecânica Técnica
M = F ⋅ d
M = 40 ⋅ 0,6
M = 24
M
AB d
F =
24 F =
0,2
F = 120
Momento do Binário:
Nm
Cálculo das Forças:
N
209. Aula 12 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
1) A barra mostrada na figura é suportada por dois mancais em A e B.
r r r r
= − + −
Determine o momento MAB produzido por F ( 600i 200 j 300k )
N
que tende a girar a barra em torno do eixo AB.
Mecânica Técnica
210. Aula 12 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
2) Substitua os dois binários que atuam na estrutura por um único
binário resultante.
Mecânica Técnica
211. Aula 12 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
3) As extremidades da chapa triangular estão sujeitas a três binários.
Determine a dimensão d da chapa de modo que o momento de
binário resultante seja 350Nm no sentido horário.
Mecânica Técnica
212. Aula 12 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
4) O redutor de velocidade está sujeito ao binário mostrado na figura.
Determine o momento de binário resultante especificando sua
intensidade e os ângulos coordenados diretores.
Mecânica Técnica
213. Aula 12 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
5) As engrenagens estão sujeitas aos momentos de binário
mostrados na figura. Determine a intensidade do momento de binário
resultante e especifique seus ângulos coordenados diretores.
Mecânica Técnica
214. Aula 12 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Próxima Aula
Redução de um Sistema de Cargas
Concentradas.
Sistemas Equivalentes de Forças e
Momentos.
Mecânica Técnica
215. Mecânica Técnica
Aula 13 – Sistemas Equivalentes
de Cargas Concentradas
Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
216. Aula 13 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Tópicos Abordados Nesta Aula
Redução de um Sistema de Cargas
Concentradas.
Sistemas Equivalentes de Forças e
Momentos.
Mecânica Técnica
217. Aula 13 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Sistema Equivalente
Representa um sistema no qual a força e o
momento resultantes produzam na
estrutura o mesmo efeito que o
carregamento original aplicado.
Mecânica Técnica
218. Aula 13 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Redução de um Sistema de Forças
Coplanares
Converter o sistema de forças aplicadas na estrutura em uma única
força resultante e um momento atuantes em um determinado ponto.
Mecânica Técnica
=Σ Rx x F F
=Σ Ry y F F
M =ΣM R
219. Aula 13 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercício 1
1) Substitua as cargas atuantes na viga por uma única força
resultante e um momento atuante no ponto A.
Mecânica Técnica
220. Aula 13 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 1
F
Ry
F
882,8
Mecânica Técnica
=Σ Rx x F F = −100 − 400 ⋅ cos 45° Rx F
= −382,8 Rx F = 382,8 Rx F
N N
=Σ Ry y F F F = −600 − 400 ⋅ sen45° Ry
= −882,8 Ry F = 882,8 Ry F
2 2 ( ) ( ) R Rx Ry F = F + F
2 2 = (382,8) + (882,8) R F
= 962 R F
=
Rx
θ arctg
=
382,8
θ arctg
θ = 66,6°
Cálculo da força resultante:
No eixo x:
No eixo y:
N
N
N
Direção da força resultante:
221. Aula 13 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 1
Momento resultante:
=Σ RA A M M
M = 100⋅ 0 − 600⋅ 0,4 − (400⋅ sen45°) ⋅ 0,8 − (400⋅ cos45°) ⋅ 0,3 RA
Mecânica Técnica
= −551 RA M
= 551 RA M
Nm
Nm
Sistema equivalente:
222. Aula 13 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercício 2
2) A estrutura mostrada na figura está submetida a um momento M e
as forças F
1 e F
2. Substitua esse sistema por uma única força e um
momento equivalente atuante no ponto O.
Mecânica Técnica
223. Aula 13 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 2
0,15 0,1
r r r
N N
r r r
+ ⋅
3
r r r
= −400 + 300
Mecânica Técnica
r r
800 1 = −
F k
r r
= ⋅ 2 2
CB F F u
= ⋅
r
CB
r
CB
F F
r
r
2 2
r r r
= −0,15 + 0,1
r i j CB
2 2 = 0,15 + 0,1 CB r
= 0,180 CB r
− +
= ⋅
0,180
300 2
i j
F
r r
r
F ( i j )
300 0,833 0,555 2 = ⋅ − +
r r
F 249,9i 166,5 j 2 = − +
= − ⋅
4
M j k
5
500
5
500
M j k
Determinação dos vetores de Força e
Momento:
Força 1
Força 2
Vetor Posição
Módulo do Vetor Posição
Momento
Nm
m
m
224. Aula 13 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 2
= −800 − 249,9 +166,5 F i j k R
Vetor Posição:
r r r r r r r
Mecânica Técnica
Determinação da Força Resultante:
r r
F =ΣF R
r r r
= +
1 2 F F F R
r r r r
F k i j R
r r r r
= −249,9 +166,5 − 800
r r
M =ΣM RO
r r r r r r
= + × + ×
( ) ( ) 1 2 M M r F r F RO OC OB
r r
= 1 r i j k OB
r k OC
r r r r
= −0,15 + 0,1 +1
r r r r r r r r r r
M RO
= ( − 400 j + 300k ) + [(1k ) × ( − 800k )] + [( − 0,15i + 0,1j + 1k ) × ( − 249,9i +
166,5 j )] = − + + + − + − −
M ( 400 j 300k ) 0 ( 24,99k 24,99k 249,9 j 166,5i ) RO
r r r r r
= − + − −
M ( 400 j 300k 249,9 j 166,5i ) RO
r r r r
= − − +
M ( 166,5i 649,9 j 300k ) RO
N
Determinação do Momento Resultante no Ponto O:
Nm
m m
225. Aula 13 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
1) A viga está submetida a um sistema de forças coplanares.
Determine a intensidade o sentido e a localização de uma força
equivalente ao sistema de forças em relação ao ponto E.
Mecânica Técnica
226. Aula 13 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
2) A placa mostrada na figura está submetida a quatro forças.
Determine a força resultante equivalente e especifique sua
localização (x, y) sobre a placa.
Mecânica Técnica
227. Aula 13 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
3) Substitua as cargas atuantes na viga por uma única força
resultante e um momento equivalentes no ponto A.
Mecânica Técnica
228. Aula 13 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
4) Substitua as cargas atuantes na viga por uma única força
resultante. Especifique onde a força atua, tomando como referência o
ponto B.
Mecânica Técnica
229. Aula 13 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
5) A laje da figura está submetida a quatro pilares com cargas.
Determine a força resultante equivalente e especifique sua
localização (x, y) sobre a laje. Considere que F1 = 30kN e F2 = 40kN.
Mecânica Técnica
230. Aula 13 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Próxima Aula
Sistemas Equivalentes de Cargas
Distribuídas.
Mecânica Técnica
231. Mecânica Técnica
Aula 14 – Sistemas Equivalentes
de Cargas Distribuídas
Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
232. Aula 14 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Tópicos Abordados Nesta Aula
Sistemas Equivalentes de Cargas
Distribuídas.
Mecânica Técnica
233. Aula 14 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Sistema de Cargas Distribuidas
A intensidade da força resultante é equivalente a soma de todas as
forças atuantes no sistema e em muitos casos deve ser calculada por
integração, uma vez que existem infinitas forças atuando sobre o
sistema.
A força resultante é igual a área total sob o diagrama de carga.
Mecânica Técnica
R = ∫ ( ) ⋅ = ∫ =
F w x dx dA A
L A
234. Aula 14 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Localização da Força Resultante
A localização da linha de ação da força resultante em relação ao eixo
x pode ser determinada pela equação de momentos da força
resultante e da distribuição de forças em relação ao ponto O.
A força resultante tem uma linha de ação que passa pelo centróide da
Mecânica Técnica
área definida pelo diagrama de carregamento.
∫ ⋅
x dA
∫
∫
x w x dx
∫
=
⋅ ( )
⋅
⋅
=
A
A
L
L
dA
w x dx
x
( )
235. Aula 14 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exemplo de Carregamento Distribuído
Mecânica Técnica
236. Aula 14 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercício 1
1) Determine a intensidade e a localização da força resultante
equivalente que atua no eixo mostrado na figura.
Mecânica Técnica
237. Aula 14 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 1
Determinação da força resultante:
R F dA = ∫ ⋅ 2
2 F (60 x )dx R
x
2
FR = ⋅ = ⋅ −
Mecânica Técnica
F =ΣF R
= ∫
A
0
2
0
3
60 3
0
3
3
60
3 3
R F
8
3
=60 ⋅ R F
=160 R F
N
238. Aula 14 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 1
4
0
⋅ −
60 ⋅ 4
Mecânica Técnica
∫ ⋅
=
x dA
∫
A
A
dA
x
2 ∫ ⋅ ⋅
=
(60 )
160
2
0
x x dx
x
3 ∫ ⋅
=
(60 )
160
2
0
x dx
x
⋅
160
60
2
0
4
=
x
x
2
160
4
4
60
4 4
x =
⋅
60 16
⋅
160 4
x =
160
x =
x = 1,5
Localização da força resultante:
m
239. Aula 14 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercício 2
2) Um carregamento distribuído com p = 800x Pa atua no topo de
uma superfície de uma viga como mostra a figura. Determine a
intensidade e a localização da força resultante equivalente.
Mecânica Técnica
240. Aula 14 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 2
Determinação da força resultante:
P/ x = 9m tem-se que w = 1440N/m
9 ⋅1440
= R F
Mecânica Técnica
w = (160 ⋅ x)
w = (800 ⋅ x) ⋅ 0,2
= ∫
R F dA
A
b h
2
FR
⋅
=
2
= 6480 R F
N
241. Aula 14 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Solução do Exercício 2
Localização da força resultante: Pelo Centróide do triângulo:
Mecânica Técnica
= − ⋅ 9
1
3
x 9
x = 6
m
242. Aula 14 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
1) O suporte de alvenaria gera a distribuição de cargas atuando nas
extremidades da viga. Simplifique essas cargas a uma única força
resultante e especifique sua localização em relação ao ponto O.
Mecânica Técnica
243. Aula 14 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
2) Substitua as carga atuantes por uma única força resultante e
especifique sua localização sobre a viga em relação ao ponto O.
Mecânica Técnica
244. Aula 14 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
3) Substitua as carga atuantes por uma única força resultante e
especifique sua localização sobre a viga em relação ao ponto A.
Mecânica Técnica
245. Aula 14 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
4) Substitua as carga atuantes por uma única força resultante e
especifique sua localização sobre a viga em relação ao ponto A.
Mecânica Técnica
246. Aula 14 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
5) Substitua as carga atuantes por uma única força resultante e
especifique sua localização sobre a viga em relação ao ponto O.
Mecânica Técnica
247. Aula 14 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
6) Substitua as carga atuantes por uma única força resultante e
especifique sua localização sobre a viga em relação ao ponto O.
Mecânica Técnica
248. Aula 14 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
7) Substitua as carga atuantes por uma única força resultante e
especifique sua localização sobre a viga em relação ao ponto A.
Mecânica Técnica
249. Aula 14 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercícios Propostos
8) Substitua as carga atuantes por uma única força resultante
equivalente e especifique sua localização sobre a viga AB medido
em relação ao ponto A.
Mecânica Técnica
250. Aula 14 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Próxima Aula
Apoios Submetidos a Forças Bidimensionais.
Cálculo de Reações de Apoio em Estruturas Isostáticas.
Mecânica Técnica
251. Mecânica Técnica
Aula 15 – Reações de Apoio em
Vigas e Estruturas
Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
252. Aula 15 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Tópicos Abordados Nesta Aula
Apoios Submetidos a Forças
Bidimensionais.
Cálculo de Reações de Apoio em
Estruturas Isostáticas.
Mecânica Técnica
253. Aula 15 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Equações de Equilíbrio da Estática
Sistema Bidimensional
Mecânica Técnica
Σ = 0 x F
Σ = 0 y F
ΣM = 0
254. Aula 15 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Tipos de Apoios
1) Rolete ou Apoio Móvel.
Possui apenas uma incógnita, a reação é uma força que atua
perpendicularmente à superfície do ponto de contato.
Mecânica Técnica
255. Aula 15 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Tipos de Apoios
2) Articulação ou Pino.
Possui duas incógnitas, as reações são os dois componentes da força
resultante e atuam paralela e perpendicular à superfície do ponto de contato.
Mecânica Técnica
256. Aula 15 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Tipos de Apoios
3) Apoio Fixo ou Engastamento.
Possui três incógnitas, as reações são os dois componentes da força
resultante que atuam paralela e perpendicular à superfície do ponto de
contato e um momento.
Mecânica Técnica
257. Aula 15 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exemplos de Apoios
Mecânica Técnica
258. Aula 15 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Diagrama de Corpo Livre – Analogia
Prática/Teórica
Mecânica Técnica
259. Aula 15 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Diagrama de Corpo Livre – Analogia
Prática/Teórica
Mecânica Técnica
260. Aula 15 Prof. MSc. Luiz Eduardo Miranda J. Rodrigues
Exercício 1
1) Para a estrutura mostrada na figura determine as reações nos
apoios A e C.
Mecânica Técnica